![]() |
|
|
Нанокристаллические материалы: методы получения и свойстваспериментальные результаты по магнитным свойствам наночастиц парамагнетиков рас-смотрены в обзорах [196, 197]. Влияние дискретности электронных состояний на магнитную восприимчивость малых частиц парамагнитных металлов с уче91 том четного или нечетного числа электронов в них обсуждало^ в работах [287,288, 307]. В малых магнитных полях цЯ « А (ц магнитная проницаемость, Д — расстояние между соседними электронными уровнями) электронный спиновый парамагнетизм металлических частиц с четным числом электронов при достаточно низкой температуре квТ/А « 1 уменьшается почти до нуля, но не исчезает полностью благодаря имеющемуся слабому спин-орбитальному взаимодействию. У частиц с нечетным числом электронов при понижении температуры парамагнитная восприимчивость растет по закону Кюри [308]. При достаточно высокой температуре квТ/А > 1 парамагнетизм частиц с четным и нечетным числом электронов асимптотически стремится к паулиевскому парамагнетизму. Изменение магнитной восприимчивости % наночастиц Li (rf ~ 1 нм), Pt (d ~ 2 нм) и Al (d ~ 2 нм) в низкотемпературной области по закону Кюри обнаружено в работах [309, 310]. Согласно [311], магнитная восприимчивость наночастиц лития диаметром 3,2 нм в области высоких температур соответствует парамагнетизму Паули, а в области низких температур подчиняется закону Кюри. Размерная зависимость восприимчивости обнаружена на частицах селена Se и теллура Те размером от 1 до 1000 нм [312]: уменьшение частиц Se приводит к росту диамагнетизма, тогда как магнитная восприимчивость Те изменяется в противоположном направлении из-за увеличения орбитального парамагнетизма Ван-Флека. Измерения магнитной восприимчивости кластеров Hg,3 и Ga,3 в магнитном поле с напряженностью до 15 кЭ показали, что они являются слабыми парамагнетиками независимо от температуры [313, 314]. Однако в поле сН > 20 кЭ при уменьшении температуры ниже 70—80 К восприимчивость кластеров HgL1 возрастала по закону Кюри до больших (при и = 40 кЭ % ~ 1 э. м. е./г) парамагнитных значений, хотя массивная ртуть является диамагнетиком. Согласно [315, 316], магнитная восприимчивость кластеров Na в цеолите также подчиняется закону Кюри даже в больших магнитных полях. Изменение магнитной восприимчивости кластеров Ag в цеолите по закону Кюри—Вейсса при Т = 4—300 К обнаружено в [317]. Рост парамагнитной восприимчивости наночастиц Mg (d - 3 нм) по сравнению с массивным магнием и резкое падение восприимчивости наночастиц при Т —> 0 отмечены в [318]. По мнению авторов [198], отмеченные экспериментальные факты объясняются тем, что очень маленькие кластеры и наночастицы этих металлов не имеют металлических свойств, так как их внешние .^-электроны локализованы на атомах. Благодаря этому между атомами в кластерах становится возможно обычное обменное взаимодействие. Действительно, кластеры и наночастицы металлов с уменьшением размера теряют металлические свойства: так, изучение фотоэмиссии из кластеров Pt& [319] и туннельных явлений в кластерах Fe,3 объемом 0,15 HM3(rf ~ 0,5 нм) [320] показали, что эти кластеры не являются металлами (хотя кластер Fe35 уже имеет металлические свойства). Согласно [321], в кластерах ртути, содержащих от 20 до 70 атомов, происходит переход от кристалла Ван-дер-Вааль-са к металлу. В работе [295] в интервале температур 1,8—300,0 К измерена магнитная восприимчивость нанокристаллических частиц палладия Pd (d ~ 8 нм) и массивного палладия. Во всей области температур n-Pd и массивный РЬ являются парамагнетиками, понижение температуры приводит к росту восприимчивости. На зависимости %(Г) массивного палладия при Т ~ 80 К наблюдался размытый слабый максимум, который отсутствовал на аналогичной зависимости и-Pd. При Т > 20 К и вплоть до 300 К восприимчивость n-Pd на 20—25 % ниже таковой массивного палладия. По мнению авторов [295], отсутствие максимума на зависимости Х(Т) наночастиц палладия свидетельствует о значительной разнице электронных энергетических спектров n-Pd и массивного Pd вблизи уровня Ферми. Результаты магнитных измерений [295] вызывают определенные сомнения, так как температурная зависимость восприимчивости массивного палладия весьма заметно отличается от таковой, полученной в надежных и точных экспериментах [322, 323]. Аномалии магнитной восприимчивости наночастиц проявляются в исследованиях методом ЭПР. Согласно [324], уменьшение размера наночастиц должно приводить к сужению линий ЭПР, и такой эффект должен наблюдаться для частиц размером менее 10 нм. Однако изучение методом ЭПР малых частиц Na размером от 600 до 2 нм [325, 326] обнаружило обратную зависимость — с уменьшением размера частиц натрия ширина линии ЭПР увеличивалась. Заметное уширение линий ЭПР наночастиц Gd (d ~ 10 нм) по сравнению с массивным Gd отметили авторы [327]. 92 93 1 Наноструктурное состояние влияет на свойства ферромагнетиков. Ферромагнитные материалы имеют доменную структуру, которая возникает в результате минимизации суммарной энергии ферромагнетика в магнитном поле. Согласно [328], она включает энергию обменн |
< К СПИСКУ КНИГ > 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 |
Скачать книгу "Нанокристаллические материалы: методы получения и свойства" (1.38Mb) |
[каталог] [статьи] [доска объявлений] [прайс-листы] [форум] [обратная связь] |
|
Введение в химию окружающей среды. Книга известных английских ученых раскрывает основные принципы химии окружающей
среды и их действие в локальных и глобальных масштабах. Важный аспект книги
заключается в раскрытии механизма действия природных геохимических процессов в
разных масштабах времени и влияния на них человеческой деятельности.
Показываются химический состав, происхождение и эволюция земной коры, океанов и
атмосферы. Детально рассматриваются процессы выветривания и их влияние на
химический состав осадочных образований, почв и поверхностных вод на континентах.
Для студентов и преподавателей факультетов биологии, географии и химии
университетов и преподавателей средних школ, а также для широкого круга
читателей.
Химия и технология редких и рассеянных элементов. Книга представляет собой учебное пособие по специальным курсам для студентов
химико-технологических вузов. В первой части изложены основы химии и технологии
лития, рубидия, цезия, бериллия, галлия, индия, таллия. Во
второй
части книги изложены основы химии и технологии скандия, натрия, лантана,
лантаноидов, германия, титана, циркония, гафния. В
третьей части книги изложены основы химии и технологии ванадия, ниобия,
тантала, селена, теллура, молибдена, вольфрама, рения. Наибольшее внимание
уделено свойствам соединений элементов, имеющих значение в технологии. В
технологии каждого элемента описаны важнейшие области применения, характеристика
рудного сырья и его обогащение, получение соединений из концентратов и отходов
производства, современные методы разделения и очистки элементов. Пособие
составлено по материалам, опубликованным из советской и зарубежной печати по
1972 год включительно.
|
|